Главная >> Фейнмановские лекции по физике >> Том 6 >> Глава 24. Волноводы

Прямоугольный волновод

То, о чем мы сейчас будем говорить, на первый взгляд кажется поразительным явлением: если из коаксиального кабеля убрать внутреннюю жилу, он все равно будет проводить электромагнитную энергию. Иными словами, на достаточно высокой частоте полая труба действует ничуть не хуже, чем труба, внутри которой имеется провод. Связано это с другим таинственным явлением, о котором мы уже знаем,— на высоких частотах резонансный контур (конденсатор с катушкой) можно заменить простой банкой.

Это выглядит очень странно, если пользоваться представлением о передающей линии, как о распределенных индуктивности и емкости. Но ведь все мы знаем, что внутри пустой металлической трубы могут распространяться электромагнитные волны. Если труба прямая, через нее все видно! Значит, электромагнитные волны через трубу бесспорно проходят. Но мы знаем также, что нет возможности передавать волны низкой частоты (переменный ток или телефонные сигналы) через одну-единственную металлическую трубу. Выходит, электромагнитные волны проходят через нее только тогда, когда их длина волны достаточно мала. Поэтому мы рассмотрим предельный случай самых длинных волн (или самых низких частот), способных проходить через трубу данного размера. Эту трубу, служащую для прохождения волн, называют волноводом.
 
Начнем с прямоугольной трубы, ее проще всего анализировать. Сперва изложим все математически, а потом еще раз вернемся назад и рассмотрим вопрос более элементарно. Но этот более элементарный подход легко применить лишь к прямоугольным трубам. Основные же явления в любой трубе одни и те же, так что математические доводы звучат более основательно.
 
Поставим перед собой следующий вопрос! какого типа волны могут существовать в прямоугольной трубе? Выберем сначала удобные оси координат; ось z направим вдоль трубы, а оси х и у — вдоль стенок (фиг. 24.3).

Известно, что когда волны света бегут по трубе, их электрическое поле поперечно; поэтому начнем с поиска таких решений, в которых Е перпендикулярно z, скажем решений с одной только у-компонентой   Е_y  (фиг.  24.4,а).  Это электрическое поле должно как-то меняться поперек волновода; действительно, ведь оно должно обратиться в нуль на сторонах, параллельных оси у; токи и заряды в проводнике устраиваются всегда так, чтобы на его поверхности не осталось никаких касательных составляющих электрического поля. Значит, график Е_y от х должен напоминать некоторую дугу (фиг. 24.4,б). Может быть, это найденная нами для полости функция Бесселя? Нет, функции Бесселя появляются только в задачах с цилиндрической симметрией. При прямоугольных сечениях волны — это обычные гармонические функции, что-нибудь вроде sin k_xx.

Раз мы ищем волны, которые бегут вдоль трубы, то следует ожидать, что поле как функция z будет колебаться между положительными и отрицательными значениями (фиг. 24.5) и что эти колебания будут бежать вдоль трубы с какой-то скоростью v. Если имеются колебания с определенной частотой ω, то надо испытать, может ли волна меняться по z как cos(ωt—k_zz) или, в более удобной математической форме, как е^{¡(ωt—k_zz)}. Такая зависимость от z представляет волну, бегущую со скоростью v=ω/k_z [см. гл. 29 (вып. 3)1.
 
Значит, можно допустить, что волна в трубе имеет следующую математическую форму:

Давайте-ка поглядим, можно ли при таком допущении удовлетворить правильным уравнениям поля. Во-первых, электрическое поле не должно иметь составляющих, касательных к проводнику. Для этого наше поле подходит; вверху и внизу оно направлено поперек стенок, а с боков равно нулю. Впрочем, для последнего необходимо, чтобы полволны sin k_хх как раз укладывалось на всей ширине волновода, т. е. чтобы было

Это условие определяет k_x. Есть и иные возможности, например k_ха=2π, Зπ, ... или в общем случае

где n — целое. Все они представляют различные сложные расположения полей, но мы дальше будем говорить о самом простом, когда k_х=π/а, а а — внутренняя ширина трубы.
 
Далее, дивергенция Е в пустом пространстве внутри трубы должна быть равна нулю, потому что в трубе нет зарядов. У нашего Е есть только y-компонента, но по у она не меняется, так что действительно v·E=0.
 
Наконец, наше электрическое поле должно согласовываться с остальными уравнениями Максвелла для пустого пространства внутри трубы. Это все равно, что потребовать, чтобы оно удовлетворяло волновому уравнению

Нам надо проверить, подойдет ли сюда выбранная нами форма (24.12). Вторая производная Е_у по х просто равна  –k_x²Е_у.. Вторая производная по у равна нулю, потому что от у ничего не зависит. Вторая производная по z есть –k_z²Е_у., а вторая производная по t это –ω²Е_y . Тогда уравнение (24.15) утверждает, что

Если Е_y не обращается всюду в нуль (этот случай нас не очень интересует), то это уравнение выполняется всегда, если

Число k_хмы уже закрепили, так что это уравнение говорит нам, что волны предположенного нами типа возможны лишь тогда, когда k_z связано с частотой ω условием (24.16), т.  е.  когда

Волны, которые мы описали, распространяются в направлении z с таким значением k_z.
 
Волновое число k_z, которое мы получили из (24.17), дает нам при данной частоте ω скорость, с которой бегут вдоль трубы узлы волны. Фазовая скорость равна

Вспомните теперь, что длина λ, бегущей волны дается формулой λ=2πv/ω, так что k_z также равняется 2π/λ_g, где λ_g —длина волны осцилляции в направлении z — «длина волны в волноводе». Длина волны в волноводе, конечно, отличается от длины электромагнитных волн той же частоты, но в пустом пространстве. Если длину волны в пустом пространстве обозначить λ₀ (что равно 2πc/ω), то (24.17) можно переписать в таком виде:

Кроме электрических полей, существуют и магнитные поля, которые тоже движутся волнообразно. Мы не будем сейчас заниматься выводом выражений для них. Ведь c²v X В = ∂E/∂t, и линии В циркулируют вокруг областей, где ∂E/∂t — наибольшее, т. е. на полпути между максимумом и минимумом  Е. Петли В  лежат параллельно плоскости  xz и между гребнями и впадинами Е (фиг. 24.6).

СМОТРИТЕ ТАКЖЕ: