Главная >> Фейнмановские лекции по физике >> Том 5 >> Глава 6. Электрическое поле в разных физических условиях

Дипольный потенциал как градиент

Мы хотели бы теперь отметить любопытное свойство формулы диполя (6.13). Потенциал можно записать также в виде

Действительно, вычислив градиент 1/r, вы получите

и (6.16) совпадет с (6.13).
 
Как мы догадались об этом? Мы просто вспомнили, что e_r /r² уже появлялось в формуле для поля точечного заряда и что поле — это   градиент потенциала, изменяющегося как 1/r.
 
Существует и физическая причина того, что дипольный потенциал может быть записан в форме (6.16). Пусть в начало координат помещен точечный заряд q. Потенциал в точке Р(х, у, z) равен

(Множитель 1/4πε₀ опустим, а в конце мы его можем снова вставить.) Если заряд +q мы сдвинем на расстояние Δz, то потенциал в точке Р чуть изменится, скажем на Δφ₊. На сколько же именно? Как раз на столько, на сколько изменился бы потенциал, если б заряд оставили в покое, а Р сместили на столько же вниз (фиг. 6.5). Иначе говоря,

где Δz означает то же, что и d/2. Беря φ₀= q/r, мы получаем для потенциала положительного заряда

Повторяя те же рассуждения с потенциалом отрицательного заряда, можно написать

А общий потенциал—просто сумма (6.17) и (6.18):

При других расположениях диполя смещение положительного заряда можно изобразить вектором Δr₊, а уравнение (6.17) представить в виде

где Δr впоследствии надо будет заменить на d/2. Завершая доказательство так, как это было сделано выше, мы приведем уравнение (6.19) к виду

Это то же уравнение, что и (6.16). Надо только заменить qd на р и вставить потерянный по дороге множитель 1/4πε₀. Взглянув на это уравнение по-иному, видим, что дипольный потенциал (6.13) можно толковать как

где   Ф_о=1/4πε₀r — потенциал   единичного   точечного   заряда.
 
Хотя потенциал данного распределения зарядов всегда может быть найден при помощи интегрирования, иногда можно сберечь время, применив какой-нибудь хитроумный прием. Например, на помощь часто приходит принцип наложения. Если нам дано распределение зарядов, которое можно составить из двух распределений с уже известными потенциалами, то искомый потенциал легко получить, просто сложив уже известные между собой. Наш вывод формулы (6.20) — один из примеров применения этого приема.

А вот и другой. Пусть имеется сферическая поверхность, на которой поверхностный заряд распределен пропорционально косинусу полярного угла. Интегрировать такое распределение— задача, откровенно говоря, не из приятных. Но как ни странно, на помощь приходит принцип наложения. Представьте себе шар с однородной объемной плотностью положительных зарядов и другой шар с такой же однородной объемной плотностью зарядов, но противоположного знака. Первоначально они вложены друг в друга, образуя нейтральный, т. е. незаряженный шар. Если затем положительный шар чуть сместить по отношению к отрицательному, то нутро незаряженного шара так и останется незаряженным, но на одной стороне возникнет небольшой положительный заряд, а на противоположной — такой же отрицательный (фиг. 6.6). И если относительное смещение двух шаров мало, то эти заряды эквивалентны существованию поверхностного заряда (на сферической поверхности) с плотностью, пропорциональной косинусу полярного угла.

Когда же нам понадобится потенциал этого распределения, то брать интегралы не нужно. Мы знаем, что потенциал каждого заряженного шара — в точках вне его — совпадает с потенциалом точечного заряда. А два смещенных шара — все равно, что два точечных заряда; значит, искомый потенциал и есть как раз потенциал диполя.
 
Таким путем можно показать, что распределение зарядов на сфере радиуса а с поверхностной плотностью

такое же поле, как и диполь с моментом

Можно также показать, что внутри сферы поле постоянно и равно

Если θ — угол с положительной осью z, то электрическое поле внутри сферы направлено по отрицательной оси z. Рассмотренный нами пример отнюдь не досужая выдумка составителя задач; он нам встретится еще в теории диэлектриков.

СМОТРИТЕ ТАКЖЕ: